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表面等离子波导及应用

王五松 张利伟 张冶文

王五松, 张利伟, 张冶文. 表面等离子波导及应用[J]. 中国光学, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
引用本文: 王五松, 张利伟, 张冶文. 表面等离子波导及应用[J]. 中国光学, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
WANG Wu-song, ZHANG Li-wei, ZHANG Ye-wen. Surface plasmon waveguide and its applications[J]. Chinese Optics, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
Citation: WANG Wu-song, ZHANG Li-wei, ZHANG Ye-wen. Surface plasmon waveguide and its applications[J]. Chinese Optics, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329

表面等离子波导及应用

doi: 10.3788/CO.20150803.0329
基金项目: 国家自然科学基金资助项目(No.10904032);贵州省科学技术基金资助项目(No.J[2014]2076);贵州省科技计划资助项目(No.Z[2014]4001);河南理工大学基金资助项目(No.J2013-09, No.T2015-3)
详细信息
    通讯作者: 王五松(1978—),男,河南上蔡人,博士,2012年于同济大学获得博士学位,主要从事特异材料、表面等离子、微波元器件方面的研究。E-mail:wangwusong126@163.com张利伟(1979—),男,河南确山人,博士后,副教授,硕士生导师,主要从事光子晶体、特异材料、表面等离子体等方面的研究。E-mail:lwzhang@hpu.edu.cn张冶文(1955—),男,浙江杭州人,教授、博士生导师,主要从事特异材料、电介质材料与驻极体材料方面的研究。E-mail:yewen.zhang@tongji.edu.cn
  • 中图分类号: TNO11.4;TB383

Surface plasmon waveguide and its applications

  • 摘要: 本文在介绍表面等离子波导基本理论的基础上,主要对表面等离子波导的若干应用进行综述, 包括基于表面等离子波导实现的光学和微波频段的慢波效应、类电磁感应透明现象、可调滤波器,以及通过对电磁波绕射而实现的隐身效应等。最后指出该领域存在的问题与挑战, 并对今后的发展趋势进行了展望。分析认为,通过引入增益介质、采用超导材料等方法降低表面等离子波导材料的损耗、减少工艺制作的难度是今后亟待解决的问题。
  • 图  1  金属/介质界面上的表面等离子激元

    Figure  1.  SPPs on the metal/dielectric interface

    图  2  (a)基于二维微带传输线构建的MNG/DPS/MNG表面等离子波导; (b)改变单元电容(即MNG材料的有效磁导率),该波导内的表面等离子在不同的截止频率均为慢波; (c)在固定频率(f=1.3 GHz)点,表面等离子波群速度vg和相速度vp随单元电容值(即MNG材料的有效磁导率)的变化趋势 [24]

    Figure  2.  (a)MNG/DPS/MNG Spps waveguide based on two dimensional microstrip lines; (b)the SPP waves propagate slowly at different cutoff frequency while the unit capacitor (the effective permeability of MNG metamaterials) is changed; (c)the group velocity vg and phase velocity vp change with the unit capacitor[24]

    图  3  (a)具有不同凹槽深度h的金属分级光栅结构表面等离子激元波导的色散关系,插图为分级光栅结构分布(h=50~110 μm); (b)由色散关系得出的表面等离子激元模式群速度 [18]

    Figure  3.  (a)Dispersion relations of SPPs metal grating waveguide with different groove depth(h=50~110 μm); (b)group velocity of SPPs from dispersion relations [18]

    图  4  (a)金属/介质/金属表面等离子波导结构以及EIT透射谱(L1=600 nm,L2=610 nm (实线),L2=620 nm(点线),L2=630 nm(虚线)); (b)相位折射率与波长的变化关系(L1=300 nm,L2=310 nm(实线);L1=600 nm,L2=610 nm(点线))[33]

    Figure  4.  (a)Metal/dielectric/metal SPPs waveguide structure and EIT transmission spectrum(L1=600 nm,L2=610 nm(solid line),L2=620 nm(dotted line),L2=630 nm(dashed line)); (b)relationship between phase index and wave length(L1=300 nm,L2=310 nm(solid line); L1=600 nm,L2=610 nm(dotted line))[33]

    图  5  (a)含缺陷的MNG/DPS/MNG表面等离子通道模型; (b)基于二维微带传输线的MNG/DPS/MNG表面等离子缺陷通道; (c)仿真(实线)和测量(虚线)得到的透射谱; (d)含缺陷的MNG/DPS/MNG表面等离子通道电场分布(f=0.55 GHz)[34]

    Figure  5.  (a)MNG/DPS/MNG Spps channel with defects; (b)defected MNG/DPS/MNG Spps channel based on two dimensional microstrip; (c)simulated(solid line) and measured(dotted line) transmission spectrum; (d)the distribution of electric field in defected MNG/DPS/MNG Spps channel[34]

    图  6  (a)含Fabry-Perot谐振腔的金属/介质/金属表面等离子波导滤波器结构示意图; (b)滤波器透射谱(w1 =w2=50 nm,g=10 nm); (c)波导透射谱(w1=w2=50 nm,L=500 nm)[43]

    Figure  6.  (a)Metal/dielectric/metal SPPs waveguide filter with Fabry-Perot resonator; (b)the transmission spectrum(w1=w2=50 nm,g=10 nm); (c)the transmission spectrum(w1=w2=50 nm,L=500 nm)[43]

    图  7  (a)由真空/金/聚甲基丙烯酸甲酯构成的二维特异材料隐身结构,插图为中央区域原子力显微图像; (b)表面等离子波在该结构中的传播,λ=532 nm; (c)该隐身结构中的能流分布[48]

    Figure  7.  (a)Two dimensional metamaterial cloak based on vacuum/Au/PMMA,the inset is the atomic force microscopic image of central area; (b)SPP waves propagating in this structure,λ=532 nm; (c)the energy flux distribution[48]

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出版历程
  • 收稿日期:  2014-10-11
  • 录用日期:  2015-12-13
  • 刊出日期:  2015-01-25

表面等离子波导及应用

doi: 10.3788/CO.20150803.0329
    基金项目:  国家自然科学基金资助项目(No.10904032);贵州省科学技术基金资助项目(No.J[2014]2076);贵州省科技计划资助项目(No.Z[2014]4001);河南理工大学基金资助项目(No.J2013-09, No.T2015-3)
    通讯作者: 王五松(1978—),男,河南上蔡人,博士,2012年于同济大学获得博士学位,主要从事特异材料、表面等离子、微波元器件方面的研究。E-mail:wangwusong126@163.com张利伟(1979—),男,河南确山人,博士后,副教授,硕士生导师,主要从事光子晶体、特异材料、表面等离子体等方面的研究。E-mail:lwzhang@hpu.edu.cn张冶文(1955—),男,浙江杭州人,教授、博士生导师,主要从事特异材料、电介质材料与驻极体材料方面的研究。E-mail:yewen.zhang@tongji.edu.cn
  • 中图分类号: TNO11.4;TB383

摘要: 本文在介绍表面等离子波导基本理论的基础上,主要对表面等离子波导的若干应用进行综述, 包括基于表面等离子波导实现的光学和微波频段的慢波效应、类电磁感应透明现象、可调滤波器,以及通过对电磁波绕射而实现的隐身效应等。最后指出该领域存在的问题与挑战, 并对今后的发展趋势进行了展望。分析认为,通过引入增益介质、采用超导材料等方法降低表面等离子波导材料的损耗、减少工艺制作的难度是今后亟待解决的问题。

English Abstract

王五松, 张利伟, 张冶文. 表面等离子波导及应用[J]. 中国光学, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
引用本文: 王五松, 张利伟, 张冶文. 表面等离子波导及应用[J]. 中国光学, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
WANG Wu-song, ZHANG Li-wei, ZHANG Ye-wen. Surface plasmon waveguide and its applications[J]. Chinese Optics, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
Citation: WANG Wu-song, ZHANG Li-wei, ZHANG Ye-wen. Surface plasmon waveguide and its applications[J]. Chinese Optics, 2015, 8(3): 329-339. doi: 10.3788/CO.20150803.0329
    • 表面等离子激元(Surface Plasma Polaritons,SPPs)是指沿两种介质的分界面传播的电磁波,并且在偏离分界面时,其振幅随距离增加按指数衰减[1, 2]。它只存在于介电常数(对TM波)或磁导率(对TE波)符号相反的两种介质的界面上,早在1957年Ritchie就预言了SPPs的存在[3]。SPPs是一种具有慢传播特性的电磁波,可以实现亚波长分辩,该特性在实现亚波长尺度的光学器件设计方面将具有广阔的应用前景[4, 5, 6, 7, 8]。 SPPs的激发可以采用棱镜耦合或者金属栅格,使光子与SPPs波矢匹配,典型的激发方式有Kretschman模型和光栅激发模型。在这两种情况下,表面波均沿着金属/介质界面传播[9, 10]

      特异材料(metamaterials)具有类金属的光学性质,它的介电常数(磁导率)在一定的频段可以为负,因此特异材料结构能够支持不同频段的SPPs[11, 12]。一般来说,表面等离子体的激发需要动量匹配,常用的方法有衰减全反射法,然而对于对称结构的特异材料波导所支持的表面等离子体,可在动量不匹配的条件下,通过垂直入射平面波的方法来激发[13]。特异材料包含双负材料、单负材料以及零折射率材料(即有效介电常数和/或有效磁导率等于零的材料)[14, 15, 16, 17]。介电常数和磁导率同时为负的材料称为双负材料(DNG,ε<0、μ<0);单负材料包含电单负材料和磁单负材料两种类型,其中介电常数为负而磁导率为正的材料称为电单负材料(ENG,ε<0、μ>0),介电常数为正而磁导率为负的材料称为磁单负材料(MNG,ε>0、μ<0)。普通介质材料的介电常数和磁导率都为正(即双正材料(DPS,ε>0、μ>0)),支持电磁波的传播;ENG材料和MNG材料均不支持电磁波传播,在这些材料中电磁场为消逝场。金属(如金、银、铜等)在等离子频率以下,即为ENG特异材料。特异材料的出现,使得SPPs的研究不断在红外、微波等其他波段展开[18, 19]

      SPPs具有对电磁波在亚波长尺度内的约束和局域特性,并且有望突破衍射极限实现器件的小型化(如纳米尺寸),进而大大提高光子器件的集成度。因此可以通过激发表面等离子体波来有效调控光的位相、方向及快慢。它在许多领域都具有重要的潜在应用价值,例如构建等离子波导以实现光信号的延迟、滤波以及隐身等多个方面。本文主要以表面等离子波导在光信号延迟、滤波以及隐身技术等方面的应用为例,来介绍该领域的研究进展及其意义。

    • 图 1给出了金属/介质界面上的表面等离子激元(即TM模式)。在金属/介质界面结构中,SPPs波矢可写为,这里ε1为金属材料的有效介电常数,ε2为介质的有效介电常数。可见,SPPs波矢大于真空中的电磁波波矢。这就产生了两种效果:第一,SPPs波沿金属表面方向上的波矢分量增大了,但在垂直于表面方向上的波矢分量却变成了纯虚数。所以SPPs波的场分布局域在表面附近,并在垂直于界面的两侧以消逝场的形式存在。第二,SPPs波的波长比具有同一频率的光波更短,所以衍射效应被抑制。

      图  1  金属/介质界面上的表面等离子激元

      Figure 1.  SPPs on the metal/dielectric interface

      根据特异材料理论,在等离子频率以下金属可视为电单负特异材料。考虑金属/介质(ENG/DPS)组合结构,该波导结构由半无限大的ENG材料(x<0区域,介电常数和磁导率分别为ε1μ1)和半无限大的DPS材料(x>0区域、介电常数和磁导率分别为ε2μ2)构成。研究表明[20],在该波导结构中TM极化的表面等离子波被激发。

      对于频率为ω的时谐电磁波在均匀﹑各向同性介质中的传播,可用下面的麦克斯韦方程来描述:

      而对于单频平面电磁波,则有:

      x<0区域,磁场方程可写为:

      式中:ezz方向(即垂直于ENG/DPS平面的方向)的单位矢量。此时的电场方程可为:

      式中:ex,ey分别为x(ENG/DPS平面中垂直于界面的方向),y方向(ENG/DPS界面方向)的单位矢量;k为表面等离子波波矢,k1k2分别为电磁波在ENG/DPS界面两侧的衰减波矢。c为真空中的光速。

      x>0区域,磁场方程可写为:

      因此,此时的电场方程可写为:

      波矢k1,k2,k之间具有如下关系:

      根据电磁场边界条件,在x=0处有:

      解此方程组,并整理,可得:

      结合式(8)、(9)、(10)可得:

      对于ENG材料和DPS材料,当μ1=μ2=1时,式(11)可写为:

      式(12)即为ENG/DPS波导结构中TM极化表面等离子波的色散关系。

    • 考虑金属/介质/金属(ENG/DPS/ENG)组合结构,该波导结构由宽度为d的介质(0<xd)夹在两块半无限大的ENG材料(x<0区域和xd区域)包层之间构成。在这种波导结构中,表面等离子波的色散关系为[21]:

      在该ENG/DPS/ENG波导中,由于两个ENG/DPS界面上等离子波之间的耦合,导致原来单一的表面等离子激元模式分裂为两个:对称模式和非对称模式。随着d的减小,这种分裂表现的更强烈,因为d越小两界面之间的耦合越强烈。式(13)对应表面等离子的对称模式(此时电磁场对称分布),式(14) 对应表面表面等离子非对称模式(此时电磁场为非对称分布)。

    • 考虑磁单负材料/介质材料(MNG/DPS)的组合结构,该波导结构由半无限大的MNG材料(x<0区域,介电常数和磁导率分别为ε1、μ1)和半无限大的DPS材料(x>0区域、介电常数和磁导率分别为ε2、μ2)构成。在该波导结构中TE极化的表面等离子波色散关系可写为[20]:

      另外,对于磁单负材料/介质材料/磁单负材料(MNG/DPS/MNG)波导结构(其中,介质材料位于0<x>d区域,磁单负材料位于x<0区域和x>d区域),表面等离子波的色散关系为[21]:

      在该MNG/DPS/MNG波导中,由于两个MNG/DPS界面上等离子波之间的耦合,原来单一的表面等离子激元模式也会分裂为两个:对称模式和非对称模式。并且随着d的减小,这种分裂表现的更强烈,因为d越小两界面之间的耦合越强烈。式(16)对应表面等离子的对称模式(此时电磁场对称分布),式(17) 对应表面表面等离子非对称模式(此时电磁场为非对称分布)。

    • 在纳米光子学中,波导是实现光子回路的基础,对光波的传播起导引作用。表面等离子波导作为光子互连元件,能够同时起到实现光信号的延迟(即减慢光传播速度)及光子学衍射极限限制的双重作用。其主要构建形式有两种:第一种是通过金属/介质/金属、正常材料/负折射率材料/正常材料或者磁单负材料/正常材料/磁单负材料等类似的组合结构来实现。在这类波导中,由于两界面之间的SPPs波产生耦合,形成了被限制于介质芯层中的SPPs波导模式[22, 23, 24]。第二种是通过金属/介质或者磁单负材料/正常材料等类似的组合结构来实现。

    • 减慢光传播的速度(即实现慢光效应)是表面等离子激元波导的一个重要用途。与其它支持慢光的结构(如谐振腔的直接耦合等)相比,表面等离子激元波导具有在宽频带内对电磁场实现亚波长局域的优势。而且由于表面等离子激元特殊的色散关系,在色散曲线的截止频率处,表面等离子激元具有明显的慢波特性[20, 25],甚至能使信号停滞,利用这一点通过此类波导可以实现信号储存。

      文献[24]基于二维微带传输线构建了磁单 负材料/介质/磁单负材料(MNG/DPS/MNG)波导,结合该结构中表面等离子激元的色散关系对该中慢波特性进行微波实验研究,实现了可调的慢波效应:慢波频率可通过电路参数(即有效磁导率)调节,同一频率点的波速度也可通过电路参数(即有效磁导率)调节(图 2)。其中vg为表面等离子波的群速度,vp为相速度群速度最低可达到真空中光速的1/45。图 3(a)为具有不同凹槽深度的金属分级光栅结构的表面等离子激元波导,左侧凹槽深度和右侧凹槽深度分别为h=50 μm和h=110 μm;通过该结构可以在0.8 THz的带宽内(0.6~1.4 THz)实现慢光(图 3(b)),这里光的群速度变化范围为c/107c/102(c为光在真空中的传播速度),且在该波导色散曲线的截止频率点,光的群速度可达c/107 [18]。2011年,Savo等人基于前向波和后向波简并机制,对于微波频段的慢光通过单负特异材料平面波导(磁单负材料/介质/磁单负材料波导结构)进行了实验研究,最终获得了约1/15倍真空中光速的慢光[26]

      图  2  (a)基于二维微带传输线构建的MNG/DPS/MNG表面等离子波导; (b)改变单元电容(即MNG材料的有效磁导率),该波导内的表面等离子在不同的截止频率均为慢波; (c)在固定频率(f=1.3 GHz)点,表面等离子波群速度vg和相速度vp随单元电容值(即MNG材料的有效磁导率)的变化趋势 [24]

      Figure 2.  (a)MNG/DPS/MNG Spps waveguide based on two dimensional microstrip lines; (b)the SPP waves propagate slowly at different cutoff frequency while the unit capacitor (the effective permeability of MNG metamaterials) is changed; (c)the group velocity vg and phase velocity vp change with the unit capacitor[24]

      图  3  (a)具有不同凹槽深度h的金属分级光栅结构表面等离子激元波导的色散关系,插图为分级光栅结构分布(h=50~110 μm); (b)由色散关系得出的表面等离子激元模式群速度 [18]

      Figure 3.  (a)Dispersion relations of SPPs metal grating waveguide with different groove depth(h=50~110 μm); (b)group velocity of SPPs from dispersion relations [18]

    • 电磁感应透明(Electromagnetically Induced Transparency,EIT)是量子光学研究的一个基本问题,因其具有慢光效应、强烈非线性等突出优点,受到了国内外科学家的广泛关注[27, 28, 29]。它是指利用另一束激光对原子媒质的光学响应进行调控,使其在原本的吸收谱线内出现一个很窄的透明窗口。同时,透明窗口内原本由二能级共振所引起的反常色散变成了极其强烈的正常色散。其本质是相干布居囚禁,即在两束光的作用下,三能级结构中的两个下能级形成相 干叠加态,使两个下能级到上能级的吸收相干抵消。在发生电磁感应透明的频率处,介质的折射率会有一个快速的变化,从而引起探测光的群速度减慢,甚至停止。

      经典的量子EIT实验往往需要苛刻的实验条件,例如常需要高功率的激光器,极端低温以及强磁场等实验条件等[30]。利用特异材料可以方便地实现EIT现象,便于研究其物理特性[31, 32]。通过表面等离子波导结构来实现EIT效应不仅可以使人们更加方便的研究其特性,而且有利于突破衍射极限实现器件的小型化。文献[33]基于金属/介质/金属结构的表面等离子激元波导中Fabry-Perot谐振腔之间的相干相消效应,通过含有缺陷的表面等离子金属波导,在理论上研究了类EIT现象(图 4(a)),并对其慢波特性进行了讨论(图 4(b))。文献[34]采用微带传输线方法,基于含有缺陷的由二维特异材料构成的磁单负材料/介质/磁单负材料表面等离子通道结构(图 5(a)、(b)),在微波波段实验研究了类-EIT效应(图 5(c))并对该效应产生的物理机制(即由于两侧谐振腔的反相谐振,导致两个缺陷中的电磁波在通道处产生相干相消,如图 5(d)所示)进行了深入研究。

      图  4  (a)金属/介质/金属表面等离子波导结构以及EIT透射谱(L1=600 nm,L2=610 nm (实线),L2=620 nm(点线),L2=630 nm(虚线)); (b)相位折射率与波长的变化关系(L1=300 nm,L2=310 nm(实线);L1=600 nm,L2=610 nm(点线))[33]

      Figure 4.  (a)Metal/dielectric/metal SPPs waveguide structure and EIT transmission spectrum(L1=600 nm,L2=610 nm(solid line),L2=620 nm(dotted line),L2=630 nm(dashed line)); (b)relationship between phase index and wave length(L1=300 nm,L2=310 nm(solid line); L1=600 nm,L2=610 nm(dotted line))[33]

      图  5  (a)含缺陷的MNG/DPS/MNG表面等离子通道模型; (b)基于二维微带传输线的MNG/DPS/MNG表面等离子缺陷通道; (c)仿真(实线)和测量(虚线)得到的透射谱; (d)含缺陷的MNG/DPS/MNG表面等离子通道电场分布(f=0.55 GHz)[34]

      Figure 5.  (a)MNG/DPS/MNG Spps channel with defects; (b)defected MNG/DPS/MNG Spps channel based on two dimensional microstrip; (c)simulated(solid line) and measured(dotted line) transmission spectrum; (d)the distribution of electric field in defected MNG/DPS/MNG Spps channel[34]

    • 在未来的高密度集成平台上,表面等离子波导对于光信号的传播与处理具有广阔的发展前景。由于它具有传统介质波导不具备的特殊性质,如突破衍射极限实现器件的小型化(如纳米尺寸)等,所以表面等离子波导组件已成为等离子领域的研究热点之一。迄今为止,已出现许多不同类型的SPPs波导组件,例如弯曲和分离器、Mach-Zehnder干涉仪、Y形组合器等[35, 36, 37, 38]。由于波导式滤波器具有损耗小、带外抑制好等特性,且表面等离子波导滤波器是高密度集成平台中的重要环节,所以出现了许多类型的表面等离子波导滤波器,例如谐振环滤波器[39, 40]、齿形滤波器[41, 42]等。文献[43]研究了含Fabry-Perot谐振腔的金属/介质/金属结构的亚波长波导滤波器,如图 6所示,分别改变参数g和L,可以实现不同的滤波效应。

      图  6  (a)含Fabry-Perot谐振腔的金属/介质/金属表面等离子波导滤波器结构示意图; (b)滤波器透射谱(w1 =w2=50 nm,g=10 nm); (c)波导透射谱(w1=w2=50 nm,L=500 nm)[43]

      Figure 6.  (a)Metal/dielectric/metal SPPs waveguide filter with Fabry-Perot resonator; (b)the transmission spectrum(w1=w2=50 nm,g=10 nm); (c)the transmission spectrum(w1=w2=50 nm,L=500 nm)[43]

      表面等离子波导滤波器不仅可在光频段实现,而且也可在红外、微波等其它波段实现。文献[44]基于二维微带传输线结构构建了磁单负材料/介质/磁单负材料(MNG/DPS/MNG)表面等离子波导滤波器,该波导滤波器可实现低通、带阻和带通3种滤波效应,并且通过调整材料的电磁参数、调节亚波长谐振腔的大小、数目及耦合间距,可以调整相应的滤波性能。其中低通滤波器的通带频率可由构成MNG材料的单元电容(即MNG材料的有效磁导率)来调节;带阻滤波器的滤波性能可通过调整谐振腔长、耦合间距以及谐振腔的数目来调节;带通滤波器的性能可通过改变谐振腔长以及MNG材料的厚度来调整。在同一种的电路结构中实现多种可调的滤波功能,这种思想将会代表微波电路和光子电路中滤波器设计的发展方向。因为它可以简化滤波器的设计程序,提高设计效率。

    • 人们能看到物体,是因为物体对光的散射作用使得散射光线进入到了人们的眼睛。如果能够减少散射,甚至使光线经过物体后能够恢复原来的传播方向,就能够实现隐身。特异材料对电磁波具有负折射效应,利用该性能可以达到隐身的目的[45]。研究表明,通过在物体表面包覆一层具有一定介电常数和磁导率分布的特异材料能够使一定波长的电磁波弯曲,从而使电磁波绕过目标,最终达到隐身的目的[46]。同样,表面等离子波在金属/介质界面传播时也会出现负折射效应[47],利用这一点可以在金属表面的某些特定区域实现对表面等离子波传播的隐身[48]

      依据金属/介质分界面的表面等离子波色散关系可知,在特定频率会出现反常色散(此时表面等离子波的相速度与群速度方向相反),这时[CM(21]金属/介质分界面对于表面等离子波为负折射材料。结合这一理论,可以使得在金/聚甲基丙烯酸甲酯(Au/PMMA)界面传播的表面等离子波的有效折射率为负,而在同一频率下在金/真空(Au/vacuum)界面传播的表面等离子波的有效折射率为正。将以上两种结构组合排列,并适当设置各自的比例,就可以实现表面等离子波在金/真空与聚甲基丙烯酸甲酯组合二维环状平面结构的有效折射率产生由负到正的连续变化,最终使得采用波长0.5 μm的光源激发的表面等离子波绕开中心的圆形区域,实现表面等离子波传播的隐身(图 7)[48]

      图  7  (a)由真空/金/聚甲基丙烯酸甲酯构成的二维特异材料隐身结构,插图为中央区域原子力显微图像; (b)表面等离子波在该结构中的传播,λ=532 nm; (c)该隐身结构中的能流分布[48]

      Figure 7.  (a)Two dimensional metamaterial cloak based on vacuum/Au/PMMA,the inset is the atomic force microscopic image of central area; (b)SPP waves propagating in this structure,λ=532 nm; (c)the energy flux distribution[48]

      在表面等离子隐身技术中,变换光学是最有效的设计方法。除此之外,Engheta等人提出了等离子层和介质体“散射相消”的设计思想来实现隐身,这种设计思想有望获得更宽的隐身频带[49];而Milton和Nicorovici等人则设计了基于负折射材料异常局域共振的隐身方案[50]

    • 综上所述,表面等离子波导已成为表面等离子研究领域的热点之一。多年来,国内外多个科研机构在这一新兴学科方向开展了卓有成效的研究工作,并取得了不少激动人心的结果。本文介绍了表面等离子波导的基础理论及若干应用,包括宽频带、可调的慢波效应和光信号滤波器、隐身等等。除上述几个方面之外,与表面等离子波导相关的应用领域还涉及共振传感器、纳米激光器、颜色滤波器等多个方向。然而,为了能够将表面等离子波导的基础研究成果运用到工程实际,人们还需要面临各种挑战,例如研制出传播损耗可以与传统的波导相比拟的光频段亚波长尺寸的金属线回路;开发基于表面等离子激元的电光、全光和压电调制器;以及如何采用增益机制来实现自主控制,进行表面等离子激元光学元件的研制;如何将光纤输出信号耦合到表面等离子激元回路中,开发深亚波长的纳米光刻蚀术。

      目前,本文所展示的表面等离子波导实现方法及应用尚处于实验室研究阶段。但可以预见,随着特异材料理论和工艺技术的不断发展,将会涌现更多崭新的研究成果。未来本领域的研究将主要围绕以下三个方向:(1)加快表面等离子波导研究成果的实用化进程,如尝试在光波雷达中的应用等;(2)结合纳米技术以及THz光学,探讨表面等离子波导在THz波段的物理特性,进而探索表面等离子波导在THz通信中可能的应用;(3)研究降低表面等离子波导能量损耗的方法以适应远距离光通信的需要,因为目前的表面等离子波导主要基于金属以及半导体材料,导致电磁波的能量损耗较大。其中,降低表面等离子波导材料的损耗(如通过引入增益介质、甚至采用超导材料等方法)、减少工艺制作的难度应当是首当其冲的问题。

      总之,表面等离子波导为科学研究和实际应用提供了难得的机遇,它涉及物理、材料、化学、能源等众多的学科和前沿,且有交叉和融合,这将为科学研究和人类科技进步开辟新的道路。为了实现这些目标,有必要在这个崭新的学科领域中开展更加广泛和深入的研究。

参考文献 (1)

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